Мячики светящиеся "Волосатики" (24 штуки в наборе)

Большое каноническое распределение Гиббса
Поскольку величина внутренней энергии также зависит от числа частиц ее необходимо заменить на величину (см. тему №3) Тогда II-е начало термодинамики для квазистатических процессов, имеющее вид: (7.1а) преобразуется к виду: (7.1б) Найдем функцию распределения по микроскопическим состояниям термодинамической системы. Очевидно, эта функция должна удовлетворять ряду требований: Распределение должно определять вероятность обнаружить систему в состоянии с заданными значениями и . Здесь – число частиц в системе (с точностью до 1 штуки), - набор квантовых чисел, определяющих микроскопическое состояние системы тел. Желательно, чтобы в качестве макроскопических переменных, описывающих состояние термодинамической системы, использовались величины (). Полученное распределение должно быть сосредоточенным около значения по числу частиц и около значения по энергии. Сформулированное требование позволяет использовать закономерности и допущения, положенные в основу микроканонического и канонического распределений. Очевидно, величина при фиксированном представляет среднее значение микроскопических характеристик . Тогда, учитывая сформулированную выше аксиому о равновероятности микросостояний, соответствующих заданному макросостоянию, выражение для распределения по микроскопическим состояниям , можно записать, по аналогии с микроскопическим распределением Гиббса (5.12): . (7.2) Здесь - сосредоточенная около нуля квазикронекоровская функция (), - нормировочная сумма (аналог статистического веса): (7.3) Как известно, основная асимптотика статистического веса Г при не зависит от выбора типа стенок, ограничивающих термодинамическую систему.